Обо­зна­чим массу ча­сти­цы m, её ско­рость V. Вле­тев в об­ласть с маг­нит­ным полем пер­пен­ди­ку­ляр­но его си­ло­вым ли­ни­ям, ча­сти­ца со­хра­нит мо­дуль своей ско­ро­сти, но начнёт дви­гать­ся по окруж­но­сти под дей­стви­ем силы Ло­рен­ца, рав­ной qBV. Эта сила обес­пе­чи­ва­ет цен­тро­стре­ми­тель­ное уско­ре­ние ча­сти­цы mV²/R, по­это­му ра­ди­ус окруж­но­сти R, по ко­то­рой дви­жет­ся ча­сти­ца, легко найти:

Рас­смот­рим риc. 7, на ко­то­ром сплош­ной ли­ни­ей изоб­ра­же­на тра­ек­то­рия ча­сти­цы. Из него видно, что угол между ис­ко­мым на­прав­ле­ни­ем им­пуль­са ча­сти­цы и осью x равен где

Гра­фик этой функ­ции  — арк­си­ну­са  — на ин­тер­ва­ле от 0 до со­от­вет­ству­ет зна­че­ни­ям ар­гу­мен­та арк­си­ну­са от нуля до еди­ни­цы, Этому ин­тер­ва­лу со­от­вет­ству­ют зна­че­ния где (см. гра­фик 8).

При боль­ших зна­че­ни­ях поля B ра­ди­ус тра­ек­то­рии ча­сти­цы ока­жет­ся мень­ше l. Со­от­вет­ству­ю­щая тра­ек­то­рия пред­став­ле­на на рис. 7 пунк­тир­ной дугой. По­нят­но, что при этом ча­сти­ца вы­ле­тит из об­ла­сти с маг­нитн­сям полем в на­прав­ле­нии, про­ти­во­по­лож­ном оси x, т. е. при ве­ли­чи­на угла

Ответ: При угол со­ста­вит и не пре­взойдёт При угол Гра­фик функ­ции пред­став­лен на ри­сун­ке 8.